Ветвь красных гигантов (англ. red-giant branch) — область ветви гигантов до стадии начала горения гелия. Представляет собой этап эволюции звёзд, наступающий после главной последовательности для маломассивных звёзд и звёзд промежуточных масс. Звёзды ветви красных гигантов обладают инертным гелиевым ядром, окружённым оболочкой водорода, в которой происходят реакции CNO-цикла. Звёзды на данной стадии принадлежат спектральным классам K и M и обладают большей светимостью, чем звёзды главной последовательности той же температуры.
Красные гиганты были открыты в начале XX-го века, когда при анализе диаграммы Герцшпрунга—Рессела были обнаружены два типа популяций холодных звёзд различного размера: карлики, находящиеся на главной последовательности, и звёзды-гиганты.[1][2]
Название ветвь красных гигантов начало использоваться с 1940-1950-х годов, изначально в виде названия для области красных гигантов на диаграмме Герцшпрунга—Рессела. Хотя основы термоядерного синтеза в звёздах на главной последовательности были известны уже в 1940-х годах, но подробности внутреннего строения различных типов звёзд-гигантов ещё не были изучены.[3]
В 1968 году название асимптотическая ветвь гигантов использовалось для ветви звёзд, светимость которых превышает светимость большинства красных гигантов, менее устойчивых и зачастую переменных с большим периодом переменности.[4] Наблюдения раздвоенной ветви гигантов проводились и до этого, но связь разных частей была не ясна.[5] К 1970 году было известно, что область красных гигантов состоит из области субгигантов, ветви красных гигантов, горизонтальной ветви и асимптотической ветви гигантов, а также был исследован эволюционный статус звёзд в данных областях.[6] Ветвь красных гигантов была описана в 1967 году как первая ветвь гигантов, второй ветвью является асимптотическая ветвь гигантов,[7] данные термины употребляются и в настоящее время.[8]
В современной звёздной физике создаются модели протекающих в недрах звёзд процессов, соответствующих различным стадиям жизни звезды средней массы после главной последовательности,[9] точность и сложность моделей увеличивается со временем.[10] Результаты исследования ветви красных гигантов используются в том числе как основа для исследований в других областях.[11]
Когда звезда с массой от 0,4 до 12 масс Солнца (до 8 масс Солнца для малометалличных звёзд) исчерпывает запасы водорода в ядре, то она переходит на стадию горения водорода в слое вокруг ядра, в течение которой звезда становится красным гигантом, то есть становится крупнее и холоднее, чем на главной последовательности. В течение горения водорода в слоевом источнике внутренняя часть звезды проходит несколько стадий, которые отражаются на виде звезды. Совокупность этапов эволюции в основном зависит от массы звезды, но также и от металличности.
После того как звезда на главной последовательности исчерпает водород в ядре, начинается горение водорода в толстом слое вокруг ядра, состоящего в основном из гелия. Гелиевое ядро не превосходит предела Шёнберга—Чандрасекара и находится в тепловом равновесии, звезда находится на стадии субгиганта. Дополнительная энергия, создаваемая при горении водорода в оболочке, поглощается при расширении оболочки, звезда охлаждается и не увеличивает светимость.[12]
Горение водорода в слое продолжается в звёздах с массой около солнечной до того момента, когда масса гелиевого ядра увеличится настолько, что оно станет вырожденным. Ядро при этом начинает сжиматься и нагреваться, при этом образуется резкий градиент температуры. Горение в слоевом источнике (CNO-цикл) увеличивает темп энерговыделения, звезда оказывается у основания ветви красных гигантов. Для звезды с массой Солнца данный переход займет около 2 миллиардов лет с момента исчерпания запаса водорода в ядре.[13]
Субгиганты с массой более 2 масс Солнца достигают предела Шёнберга—Чандрасекара довольно быстро до превращения ядра в вырожденное. Ядро ещё поддерживает собственный вес при использовании энергии реакций в слоевом источнике, но теплового равновесия уже нет. Ядро сжимается, его нагрев приводит к истончению слоя водорода и расширению внешней оболочки. Светимость звезды при этом уменьшается, звезда охлаждается, двигаясь по диаграмме к основанию ветви красных гигантов. До того, как ядро станет вырожденным, внешний водородный слой станет непрозрачным, что приведет к прекращению остывания звезды, увеличению темпа термоядерных реакций в слоевом источнике, при этом звезда окажется на ветви красных гигантов. В таких звёздах фаза субгиганта длится несколько миллионов лет, создавая пробел на диаграмме Герцшпрунга—Рессела между звёздами главной последовательности спектрального класса B и ветвью красных гигантов, наблюдаемый у молодых рассеянных скоплений, например, у скопления Ясли. Это пробел Герцшпрунга, малонаселённая область, в которой наблюдаются субгиганты, быстро эволюционирующие в направлении красных гигантов.[14][15]
Звёзды у основания ветви красных гигантов обладают примерно одинаковой температурой 5000 K, что соответствует раннему и среднему спектральному классу K. Светимости варьируются от нескольких светимостей Солнца для наименее массивных красных гигантов до нескольких тысяч светимостей Солнца для звёзд с массой около 8 масс Солнца.[16]
По мере того, как водородный слой продолжает создавать всё больше гелия при термоядерных реакциях, ядро звёзд на ветви красных гигантов увеличивает массу и температуру. При этом реакции протекают с более высоким темпом, светимость звезды увеличивается, размеры возрастают, температура иногда немного уменьшается. Звезда при этом двигается по ветви красных гигантов.[17]
По мере движения звезды вверх по ветви красных гигантов происходит ряд событий, проявления которых можно наблюдать. Внешняя конвективная оболочка становится глубже по мере увеличения размеров звезды и возрастания количества создаваемой энергии. В некоторый момент конвективная зона становится достаточно глубокой для того, чтобы стал возможным перенос продуктов термоядерных реакций на поверхность. При этом меняется содержание гелия, углерода, азота и кислорода.[18] Можно обнаружить сгущение звёзд в одной точке на ветви красных гигантов. Причиной сгущения является разрыв в содержании водорода вследствие конвекциию. Продуцирование энергии в слоевом источнике временно уменьшается в области данного разрыва, при этом прекращается движение звезды вверх по ветви красных гигантов, происходит накопление звезд вблизи одной точки.[19]
Для звёзд с вырожденным гелиевым ядром существует предел по размерам и светимости, известный как вершина ветви красных гигантов, при котором ядро достигает достаточной температуры для начала термоядерных реакций. Все звёзды, достигшие данного этапа эволюции, обладают массой гелиевого ядра около 0,5 массы Солнца, а также имеют почти одинаковые светимости и температуры. Данные яркие звёзды используются как индикаторы расстояний. Звёзды на вершине ветвти красных гигантов обладают абсолютной звёздной величиной −3 и температурой около 3000 K при солнечной металличности и около 4000 K при низких металличностях.[16][20] Модели предсказывают светимости звёзд на вершине ветви красных гигантов около 102.0-2.5 светимостей Солнца в зависимости от металличности.[21] В современных исследованиях обычно рассматривается звёздная величина в инфракрасной части спектра.[22]
В вырожденном ядре термоядерные реакции начинаются при гелиевой вспышке, но внешних признаков данного явления почти нет. Энергия поглощается при снятии вырождения ядра. В целом звезда становится менее яркой и более горячей и движется в сторону горизонтальной ветви. Все вырожденные гелиевые ядра обладают приблизительно одинаковой массой вне зависимости от общей массы звезды, поэтому светимость на стадии горения гелия в ядре примерно одинакова на всей горизонтальной ветви. Горение водорода в слоевом источнике может приводить к различию полной светимости у разных звёзд, но для большинства звёзд с приблизительно солнечной металличностью температура и светимости очень похожи на холодном краю горизонтальной ветви. Данные звёзды образуют красное сгущение при температуре около 5000 K и светимости около 50 светимостей Солнца. Менее массивные водородные оболочки приводят к более горячим и менее ярким звёздам горизонтальной ветви, данный эффект лучше заметен при малых металличностях, поэтому у старых шаровых скоплений на диаграмме Герцшпрунга—Рессела горизонтальная ветвь хорошо видна.[13][23]
Звёзды с начальной массой более 2 масс Солнца обладают невырожденными гелиевыми ядрами на ветви красных гигантов. Такие звёзды становятся достаточно горячими, чтобы иметь возможность начать термоядерные реакции с участием трёх альфа-частиц, до достижения вершины ветви красных гигантов и до превращения ядра в вырожденное. Затем эти звёзды покидают ветвь красных гигантов и образуют голубую петлю до момента перехода на асимптотическую ветвь гигантов. Звёзды, лишь немного массивнее 2 масс Солнца образуют едва заметную голубую петлю при светимости несколько сотен светимостей Солнца до перехода на асимптотическую ветвь гигантов. Более массивные звёзды образуют протяжённые голубые петли, достигающие области с температурой 10000 K и более при светимостях в тысячи светимостей Солнца. Такие звёзды пересекут полосу нестабильности более одного раза и будут пульсировать как классические цефеиды.[24]
Представленная ниже таблица показывает характерные времена жизни звёзд на главной последовательности (ГП), ветви субгигантов (СГ), ветви красных гигантов (КГ) при различных начальных массах и солнечной металличности (Z = 0.02). Также здесь указаны масса гелиевого ядра, эффективная температура поверхности, радиус и светимость в точке начала и окончания стадии ветви красных гигантов для каждого вида звезды. Окончанием стадии красного гиганта считается момент, когда начинается горение гелия в ядре.[8]
Масса ( ) | ГП (млрд лет) | СГ (млн лет) | КГ (млн лет) | КГначало | КГконец | ||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Масса ядра ( ) | Teff (K) | Радиус ( ) | Светимость ( ) | Масса ядра ( ) | Teff (K) | Радиус ( ) | Светимость ( ) | ||||
0,6 | 58,8 | 5100 | 2500 | 0,10 | 4634 | 1,2 | 0,6 | 0,48 | 2925 | 207 | 2809 |
1,0 | 9,3 | 2600 | 760 | 0,13 | 5034 | 2,0 | 2,2 | 0,48 | 3140 | 179 | 2802 |
2,0 | 1,2 | 10 | 25 | 0,25 | 5220 | 5,4 | 19,6 | 0,34 | 4417 | 23,5 | 188 |
5,0 | 0,1 | 0,4 | 0,3 | 0,83 | 4737 | 43,8 | 866,0 | 0,84 | 4034 | 115 | 3118 |
Звёзды промежуточной массы теряют лишь малую долю массы на стадиях главной последовательности и субгигантов, но теряют много массы на стадии красных гигантов.[25]
Потеря массы звездой, похожей на Солнце, влияет на температуру и светимость звезды в момент достижения ей горизонтальной ветви, поэтому свойства звёзд красного сгущения можно использовать для определения разницы масс до и после гелиевой вспышки. Потеря массы красных гигантов также определяет массу и свойства белых карликов, которые впоследствии образуются из этих звёзд. Оценки полной потери массы для звёзд, достигающих вершины ветви красных гигантов, составляют 0,2-0,25 масс Солнца. Большая часть этой потери происходит за последний миллион лет до гелиевой вспышки.[26][27]
Потерю массы более массивными звёздами, покидающими ветвь красных гигантов до гелиевой вспышки, сложнее измерить. Текущую массу цефеид, таких как δ Цефея можно измерить точнее, поскольку они являются пульсирующими звёздами. Как считается при сопоставлении с моделями эволюции, такие звёзды теряют около 20% массы, большую часть которой теряют в течение нахождения на голубой петле и в особенности в течение пульсаций на полосе нестабильности.[28][29]
Некоторые красные гиганты являются переменными с высокой амплитудой. Многие из первых известных пременных звёзд — переменные типа Миры Кита, обладают регулярной периодичностью и амплитудами в несколько звёздных величин, полуправильные переменные с менее различимыми или кратными периодами и чуть меньшими амплитудами, медленные неправильные переменные без чётко видимого периода. Они долго считались звёздами асимптотической ветви гигантов или сверхгигантами, а звёзды ветви красных гигантов не считались переменными. Несколько исключений представлялись звёздами асимптотической ветви гигантов низкой светимости.[30]
Исследования конца XX века показали, что все звёзды-гиганта спектрального класса M переменные с амплитудами от 10 тысячных звёздной величины и более, а гиганты спектрального класса K также, по всей вероятности, переменны с меньшими амплитудами. Подобные переменные звёзды находятся среди красных гигантов с наибольшей светимостью, вблизи вершины ветви красных гигантов, но сложно с точностью утверждать, что они являются звёздами асимптотической ветви гигантов. Звёзды обладают соотношением амплитуды и периода переменности: звёзды с большей амплитудой пульсируют медленнее.[31]
Обзоры явлений микролинзирования в XXI веке представляют точные фотометрические данные для тысяч звёзд на протяжении длительного времени. Такие данные позволили открыть большое количество переменных звёзд, зачастую очень малых амплитуд. Были открыты соотношения между периодом и светимостью, некоторые из них соответствуют переменным типа Миры Кита и полуправильным переменным, но также был открыт новый класс переменных звёзд: красные гиганты малой амплитуды OGLE (англ. OGLE Small Amplitude Red Giants, OSARGs). Такие звёзды обладают амплитудами несколько тысячных звёздной величины и полуправильными периодами 10–100 дней. Обзор OGLE для каждой звезды-OSARG опубликовал данные по трём периодам, что показало сложную схему пульсаций. В Магеллановых Облаках было обнаружены тысячи OSARGs.[32] Недавно был опубликован каталог, содержащий 192643 OSARGs в направлении балджа Млечного Пути. Хотя около четверти звёзд-OSARG Магеллановых Облаков обладают большими вторичными периодами, очень малое число OSARG Млечного Пути обладают тем же свойством.[33]
Звёзды OSARG ветви красных гигантов следуют трём близко расположенным соотношениям между периодом и светимостью, соответствующим первому, второму и третьему обертону модели радиальных пульсаций для звёзд определённых масс и светимостей, но также присутствуют допольные и квадрупольные нерадиальные пульсации, что приводит к нерегулярностям пульсаций.[34] Фундаментальная мода не проявляется, причина пока не известна. В качестве причины этого рассматривалась стохастическая конвекция, приводящая к осцилляциям по типу солнечных.[32]
У звёзд ветви красных гигантов было открыто два дополнительных типа вариаций: большие вторичные периоды, ассоциируемые с другими вариациями, но обладающие высокими амплитудами и периодами сотни и тысячи дней, а также эллипсоидальные вариации. Причина пульсаций с большими вторичными периодами неизвестна, но предполагается, что они возникают вследствие вазимодействий с маломассивными компаньонами на близких орбитах.[35] Эллипсоидальные вариации также считаются возникающими в двойных системах, особенно в тесных двойных, в которых деформированные звёзды создают вариации блеска при движении по орбитам.[36]
Данная страница на сайте WikiSort.ru содержит текст со страницы сайта "Википедия".
Если Вы хотите её отредактировать, то можете сделать это на странице редактирования в Википедии.
Если сделанные Вами правки не будут кем-нибудь удалены, то через несколько дней они появятся на сайте WikiSort.ru .